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一、基本簡介

英文譯名:Newtonian Fluid

牛頓內(nèi)摩擦定律表達式:τ=μγ

式中:τ--所加的切應力;

牛頓流體演示

  牛頓流體演示

γ--剪切速率(流速梯度);

μ--度量液體粘滯性大小的物理量，簡稱為黏度，物理意義是產(chǎn)生單位剪切速率所需要的剪切應力。

從流體力學的角度來說，凡是服從牛頓內(nèi)摩擦定律的流體稱為牛頓流體，否則稱為非牛頓流體。

所謂服從內(nèi)摩擦定律是指在溫度不變的條件下，隨著流速梯度的變化，μ值始終保持一常數(shù)。

水、酒精等大多數(shù)純液體、輕質(zhì)油、低分子化合物溶液以及低速流動的氣體等均為牛頓流體;高分子聚合物的濃溶液和懸浮液等一般為非牛頓流體。

二、具體內(nèi)容

任一點上的剪應力都同剪切變形速率呈線性函數(shù)關系的流體。簡單的牛頓流體流動是二無限平板以相對速度U相互平行運動時,兩板間粘性流體的低速定常剪切運動(或庫埃特流動)。

1687年，I.牛頓首先做了簡單的剪切流動實驗。他的實驗如圖所示。在平行平板之間充滿粘性流體，平板間距為d，下板B靜止不動，上板C以速度U在自己平面內(nèi)等速平移。由于板上流體隨平板一起運動,因此附在上板的流體速度為U，附在下板的流體速度為零。實驗指出，兩板之間的速度分布u(y)服從線性規(guī)律。作用在上板的力同板的面積、板的運動速度成正比，同間距d成反比。由此得出:

,τ=μ*du/dy (1)

式中τ為剪應力;du/dy為剪切變形速率;μ為流體動力粘性系數(shù)(即粘度)。這就是的牛頓粘性定律。凡是符合此定律的流體稱為牛頓流體，否則是非牛頓流體(見非牛頓流體力學)。 假設流體是各向同性的，應力張量和變形速率張量呈線性齊次函數(shù)關系，則它們之間的一般線性關系式為:

pij=-pδij+2μ(sij-δij)+μ┡δij， (2)

式中pij為應力張量;pij=-pδij+τij,P為各向同性壓力，τij為偏應力張量;sij為變形速率張量;為各向同性體積變形速率張量;δij為克羅內(nèi)克符號;μ┡為膨脹粘性系數(shù)。式(2)就是廣義牛頓粘性定律的數(shù)學表達式。

公式(1)(2)是牛頓流體的重要標志，也是確定流體流動時*的本構(gòu)方程。自然界中許多流體是牛頓流體，例如水、空氣等。

不論流體所受的力如何，流體都能繼續(xù)流動，例如，水就是一種牛頓流體，因為不管它攪拌得多快，它都能繼續(xù)表現(xiàn)出流體的性質(zhì)。這與非牛頓流體不一樣，在非牛頓流體中，只要一攪拌，后面就會出現(xiàn)一個"洞"，或?qū)е铝黧w變得稀薄，黏度的下降使它流動得更多。對于牛頓流體來說，黏度只與溫度和壓強有關，與流體所受的力無關。

三、分類

流體按壓縮性的大小分氣體和液體。氣體極易壓縮，亦稱稱為可壓縮流體;液體幾乎不可以壓縮，既稱為不可壓縮流體。

流體按變形特點又分為牛頓流體和非牛頓流體。

四、非牛頓流體

許多液體包括聚合物的熔體和濃溶液，聚合物分散體系(如膠乳)以及填充體系等并不符合牛頓流動定律，這類液體統(tǒng)稱為非牛頓流體。

(1)賓漢(Bingham)流體或塑性流體

特點:當切應力sτ小于某臨界值sy時，根本不流動，即γ=0

當sτ>sy時，才產(chǎn)生牛頓流動

流動方程:sτ-sy=h·γ

油漆、瀝青、大多數(shù)聚合物在良溶劑中的濃溶液屬于賓漢流體。

(2)假塑性體

表觀粘度:ha=sτ/γ

在流動曲線上為某一切速率γ下與原點相連直線的斜率。

聚合物在流動過程中除了產(chǎn)生分子鏈之間的不可逆粘性形變外，還產(chǎn)生高彈形變，表觀粘度不*反映流體不可逆形變的難易程度，僅對其流動性的好壞作一個大致性相對的比較。表觀粘度大則流動性差。

冪律定律:sτ=Kγ

式中:K--稠度系數(shù)，是一種材料常數(shù)

n--流動指數(shù)或非牛頓指數(shù)

ha=Kγ

當n=1時，流動屬于牛頓型，K即為粘度;

當n不等于1時，n表示該流體與牛頓流體的偏離程度，故n稱為非牛頓指數(shù);

當n<1時，屬假塑性體。

稠度或微分粘度:hc=dsτ/dγ流動曲線上任意點的斜率，為該切變速率下的稠度或微分粘度。

(3)脹塑體

特點:無屈服應力，一個無限小的剪切應力就能使其開始運動。其表觀粘度隨切變速率的增大而增大，故稱作切力增稠體。

非牛頓指數(shù)n>1

懸浮體和聚合物-填料

(4)依時性非牛頓流體

特點:指恒溫、恒γ情況下，粘度隨受剪時間而變化的流體。分觸變體和流凝體兩種。